20. Закон Джоуля-Ленца.

dA=qd(фи). На уч-ке цепи не сод-ий ЭДС,разн-ть пот-ов=напр. Dфи=U. Эта раб.превр-ет в тепло энерг. Q=I^2Rt

Мощность тепла, выделяемого в единице объёма среды при протекании электрического тока, пропорциональна произведению плотности электрического тока на величину напряженности электрического поля

Математически может быть выражен в следующей форме:

$w = \vec j \cdot \vec E = \sigma E^2\!$

где $w$ — мощность выделения тепла в единице объёма, $\vec j$ — плотность электрического тока, $\vec E$ — напряжённость электрического поля, σ —проводимость среды, а точкой обозначено скалярное произведение.

Закон также может быть сформулирован в интегральной форме для случая протекания токов в тонких проводах^[3]:

Количество теплоты, выделяемое в единицу времени в рассматриваемом участке цепи, пропорционально произведению квадрата силы токана этом участке и сопротивления участка

В математической форме этот закон имеет вид

$dQ = I^2 R dt\,$

$Q = \int\limits_{t_1}^{t_2} I^2 R dt$

где dQ — количество теплоты, выделяемое за промежуток времени dt, I — сила тока, R — сопротивление, Q — полное количество теплоты, выделенное за промежуток времени от t₁ до t₂. В случае постоянных силы тока и сопротивления:

$Q = I^2 R t\,$