Поставим между точечным источником S и точкой наблюдения P непрозрачный экран с круглым отверстием.
Согласно Френелю, действие такого препятствия сходится к тому, что экран как-бы устраняет часть волнового фронта.
Будем предпологать, кроме того, что размеры отверстия можно менять, что дает возможность открывать любое число зон Френеля.
Если открыть первую зону Френеля, то амплитуда и интенсивность света в той же точке будут 
.
При удалении от центра 
интенсивность будет монотонно убывать. При расширении отверстия в точку начнут проходить вторичные волны. Их интерференция с ранее пришедшими волнами вызовет уменьшение интенсивности в той же точке. Когда отверстие откроет две первые зоны Френеля, то их действия в точке практически полностью уничтожат друг-друга из-за интерференции. В точке получиться темный кружок , окруженный светлым кольцом.
Вообще, при нечетном количестве открытых зон центр дифракционных колец светлый, при четном темный.
2. Определим теперь размеры и число 
зон Френеля, укладывающихся в отверствии 
. Пусть 
-диаметр отверствия, а 
и 
- расстояние от его центра до точек 
и . Из точек и как из центров опишем сферы, проходящие через край отверстия . Пренебрегая квадратами отрезков 
и 
, по известной теореме можно написать:
Отсюда
Число найдется делением этого отрезка на 
. Оно равно
Если целое, то будет диаметром, a 
- радиусом -ой, точнее ее внешнего края. Следовательно
