17.1 Теплоемк-ть тела -физ. велич., = кол-ву теплоты, кот-е необх. сообщ. телу, чтобы изм. его t° на 10К. Удельн. - кол-во тепл, необх для нагрев-я 1 кг вещ-ва на 1 К: C=Q/ΔT×m. Молярн. - кол-во тепл., необх. для нагрев-я 1 моль вещ-ва на 1 К: C=Q/ν×ΔT. Ур-е Майера - ур-е, устанавливающ. связь м/у теплоёмкостями при пост. давлении Cp и пост. объёме СV 1 кмоля идеального газа: Ср - Сv = R, где R -газовая постоянная.
17.2 Магнитное поле- вз-е 2-х проводников с током; порожд. электрич. токами. Осн. силов. хар-ка -вектор магн. индукции - векторная физ. велич., = отнош-ю max-го механич. момента сил, действующих на рамку с током, помещенную в однородн. поле, к произвед-ю силы тока в рамке на ее S:
Силовые линии - непрерывн. линии, касательные к кот-ым в кажд. точке, ч/з кот-ю они проходят, совпадают с вектором индукции. Св-ва: 1)замкнуты ‑ имеют ни нач., ни конц.2)непрерывны и нигде не пересекаются. Зак. Био Савара-Лапласа - физ. зак. для опред-я вектора индукции магн. поля, порождаемого пост. электрич. током: d = μ0/4π × I/r3 [d,], где – радиус-вектор, провед. от элемента dl до той т., в кот-й опр. индукция поля.
17.3 Линейчатый спектр атома представл. собой совокупн. больш. числа линий, разбросан. по всему спектру без всякого видимого порядка. Но изуч-е спектров показало, что располож-е линий следует опр. закономерностям. Яснее всего они выступ. на постых спектрах, хар-ных для прост. атомов. Сер.зак. для всех атомов м. б. представлены в форме, подобной форм. Бальмера, причем постоянная R имеет почти одно и то же знач-е для всех атомов. ν = R(1/22-1/m2)
