Пусть заряд +q находится на обкладке с потенциалом j1 а заряд -q на обкладке с потенциалом j2. Тогда на основании тех же рассуждений, которые привели к выражению (6.7), получим
где U - разность потенциалов на обкладках конденсатора. Аналогично переходу от (6.7) к (6.8) выражение для энергии конденсатора может быть представлено также в виде
Энергия электрического поля
Выражение для энергии в виде (6.6) можно истолковать так. Потенциальная энергия заряда rdV равна произведению этого заряда на потенциал в той же точке. Вся энергия поэтому получается интегрированием по всему заряду. Оказывается, однако, что энергию можно выразить также и через величину, характеризующую само электрическое поле, - через напряженность E.
Согласно уравнению Пуассона . Выразим отсюда r и подставим в (6.6)
21.
