Можно также формально ввести понятие напряженности поля сторонних сил Ес как отношение величины сторонней силы Fс, действующей на заряд к величине этого заряда q:
Ес = Fс/q(2.22)
Тогда работа Ас сторонних сил по перемещению заряда q на участке цепи 1-2 может быть представлена
,(2.23)
а электродвижущая сила, действующая на этом участке, будет равна
Е12 = Ас/q = 
(2.24)
Учтем одновременное воздействие на заряд двух сил: силы FE электростатического поля и сторонней силы Fс.
F = Fc + FE = q(Ec + E)(2.25)
Полная работа А12, совершаемая над зарядом этими силами на участке цепи 1-2, выразится:
qЕ12 + q(j1 - j2)(2.26)
Величину, равную отношению этой работы А12 к заряду q, называют падением напряжения или простонапряжением на участке 1-2. Таким образом, напряжение U на участке це-пи равно работе, совместно совершаемой электростатическими и сторонними си-лами по перемещению единичного положительного заряда. В соответ-ствии с (2.26)
U12 = j1 - j2 + Е12(2.27) Если на участке цепи сторонние силы не действуют, то напряжение U12 = j1 - j2. Такой участок называют однородным. Закон Ома для однородного участка цепи выражается формулой (2.8). Если в пределах рассматриваемого участка действует э.д.с., такой участок называют неоднородным.
Получим выражение закона Ома для неоднородного участка цепи. Будем исходить из закона сохранения энергии. Если проводники, образующие цепь неподвижны, вся работа по перемещению зарядов в них приводит к выделению тепла в соответствии с законом Джоуля-Ленца. За время dt в проводнике с сопротивлением R вы-делится теплота dQ:dQ = I2Rdt = IR(Idt) = IRdq,(2.28) где I - сила тока. Это количество теплоты получено в результате работы dA электростатических и сторонних сил на этом участке. Согласно (2.26) dA = Е12dq + (j1 - j2)dq(2.29)
Из закона сохранения энергии следует, что dQ = dA. Прирав-нивая (2.28) и (2.29) получаем
IR = (j1 - j2) + Е12
или
I = (j1 - j2 + Е12) /R(2.30)
Это и есть закон Ома для неоднородного участка цепи.
