Напряженность электростатического поля, согласно 
, зависит от свойств среды: в однородной изотропной среде напряженность поля Е обратно пропорциональна г. Вектор напряженности Ё, переходя через границу диэлектриков, претерпевает скачкообразное изменение, создавая тем самым неудобства при расчетах электростатических полей. Поэтому оказалось необходимым помимо вектора напряженности характеризовать поле еще вектором электрического смещения, который для электрически изотропной среды, по определению, равен 
(Используя формулы 
и 
, вектор электрического смещения можно выразить как 
Единица электрического смещения — кулон на метр в квадрате (Кл/м2 ). Рассмотрим, с чем можно связать вектор электрического смещения. Связанные заряды появляются в диэлектрике при наличии внешнего электростатического поля, создаваемого систмой свободных электрических зарядов, т. е. в диэлектрике на электростатическое поле свободных зарядов накладывается дополнительное поле связанных зарядов. Результирующее поле в диэлектрике описывается вектором напряженности Е, и потому он зависит от свойств диэлектрика. Вектором D описывается электростатическое поле, создаваемое свободными зарядами. Связанные заряды, возникающие в диэлектрике, могут вызвать, однако, перераспределение свободных зарядов, создающих поле. Поэтому вектор Охарактеризует электростатическое поле, создаваемое свободными зарядами (т.е. в вакууме), но при таком их распределении в пространстве, какое имеется при наличии диэлектрика. Аналогично, как и поле Ё, поле D изображается с помощью линий электрического смещения, направление и густота которых определяются точно так же, как и для линий напряженности . Линии вектора Ё могут начинаться и заканчиваться на любых зарядах — свободных и связанных, в то время как линии вектора D — только па свободных зарядах. Через области поля, где находятся связанные заряды, линии вектора D проходят не прерываясь. Для произвольной замкнутой поверхности 5поток вектора D сквозь эту поверхность 
где Dn — проекция вектора D на нормаль п к площадке d5
