а рассмотрим частицу в потенциальной яме с одной бесконечно высокой стенкой (рис.4.18).Птенциальная энергия двух частиц, между которыми действуют силы притяжения, например, двух атомов, образующих молекулу, по виду близка к рассматриваемой модели.
Рис. 4.18.
|
Одномерная яма с одной бесконечно высокой стенкой. Рассмотрим частицу, движущуюся в одномерной потенциальной яме вида
При меньше 0 потенциальная энергия частицы бесконечна и волновая функция , как мы уже знаем, обращается в нуль. Поэтому уделим основное внимание при решении данной задачи исследованию движения частицы в области .
Обозначим цифрой I область , а цифрой II - область . Рассмотрим сначала случай, при котором полная энергия частицы , т.е. будем считать, что частица находится в потенциальной яме. Уравнение Шредингера (4.6) в области I имеет вид
(4.56) |
а в области II
(4.57) |
Вводя обозначения
(4.58) |
(4.59a) |
(4.59b) |
Решая уравнения (4.59) , находим и
(4.60a) |
(4.60b) |
Воспользуемся условиями, налагаемыми на волновую функцию. Поскольку волновая функция должна быть всюду конечной, а первое слагаемое в (4.60b) при неограниченно возрастает, то необходимо потребовать, чтобы коэффициент был равен нулю, т.е. чтобы .
Перейдем теперь к анализу граничных условий. Непрерывность волновой функции на левой границе ямы приводит, как мы уже видели в, к соотношению , откуда следует, что . Условие сшивки волновых функций и их производных при дает следующую систему уравнений
(4.61) |
Разделив первое уравнение (4.61) на второе, приходим к соотношению
(4.62) |
которое и определяет энергетический спектр частицы в яме.
Ввиду того, что уравнение является трансцендентным, получить значения энергии частицы в явном виде не удается. Покажем с помощью графического метода, что энергетический спектр частицы, определяемый соотношением (4.62) с учетом (4.58) , является дискретным, т.е. энергия частицы в яме квантуется.
Уравнение (4.62) легко преобразуется к виду
(4.63) |
Построим графики левой и правой частей уравнения (4.63) как функции параметра . Точки пересечения синусоиды с прямой (рис.4.19)
Рис. 4.19.
|
определяют корни уравнения (4.63) , отвечающие искомым значениям энергии частицы . Поскольку, согласно (4.62) , , то будем выбирать только те значения параметра , которые удовлетворяют условию
где = 0, 1, 2, 3, ... На рис.4.19 соответствующие области значений на оси абсцисс выделены жирной линией.
Приведенные графики показывают, что энергетический спектр частицы является дискретным. Чем больше глубина и ширина потенциальной ямы, тем ниже наклон прямой в правой части уравнения (4.63) и тем больше точек пересечения имеет прямая с синусоидой. Следовательно, тем больше энергетических уровней помещается в потенциальной яме.