3.1 Определение скоростей и ускорений точек в сложном движении
Теоремы о скоростях и ускорениях точек в сложном движении изложены во всех учебниках по теоретической механике.
Абсолютная скорость точки определяется как геометрическая сумма переносной и относительной скоростей:
Каждое слагаемое в этой формуле определяется независимо друг от друга, исходя из соответствующего закона движения. В примере на рисунке 3.2 относительная скорость Vr определяется с учетом закона движения точки по оси Oy .
Переносная скорость определится как скорость точки M при вращении вместе с квадратом вокруг оси его вращения. Величина абсолютной скорости может быть определена с помощью теоремы косинусов:
Для определения вектора абсолютной скорости можно равенство (3.1) спроецировать на выбранные оси координат, найти проекции абсолютной скорости, её величину и направляющие косинусы, то есть определить углы, которые вектор скорости составляет с выбранными осями.
Ускорение точки определяется как сума трех ускорений: переносного, относительного и кориолисова (поворотного):
Первые два слагаемые этой формулы определяются из соответствующих законов переносного и относительного движений. В случае неравномерных криволинейных движений эта формула имеет вид
Кориолисово ускорение определяется по формуле:
Величина этого ускорения aK=2ωeVrsinα , (3.5)
где α - угол между векторами переносной угловой и линейной относительной скоростями.
Направление кориолисова ускорения определяется двумя правилами:
1) Правило векторного произведения
Согласно этому правилу вектор кориолисова ускорения перпендикулярен векторам ωe и Vr (или плоскости, проходящей через эти вектора, проведенные из одной точки). Направлен вектор aK так, что если смотреть ему навстречу, то кратчайший поворот вектора ωe до совмещения с вектором Vr происходит против хода часовой стрелки (рисунок 3.3).
Рисунок 3.3
2) Правило Жуковского
Для определения направления кориолисова ускорения нужно спроецировать вектор относительной скорости в плоскость, перпендикулярную вектору переносной угловой скорости и полученную проекцию повернуть на в сторону переносного вращения (рисунок 3.4).
Рисунок 3.4
Из формулы (3.5) видно, что кориолисово ускорение равно нулю, если
- равна нулю относительная скорость;
- переносное движение - поступательное (ωe=0 );
- угол между ωe и Vr равен 0o или 180o (вектор Vr параллелен оси переносного вращения).
Абсолютное ускорение точки определяется по аналогии с определением её скорости. Формула (3.3) проецируется на выбранные оси координат, и находятся проекции абсолютного ускорения на эти оси:ax, ay, az. Величина ускорения определяется по формуле:
Направление вектора абсолютного ускорения определяется с помощью направляющих косинусов, то есть определяются углы, которые вектор ускорения составляет с осями координат:
1.3 Ускорение точки в сложном движении. Ускорение Кориолиса
Согласно теореме Кориолиса, абсолютное ускорение точки в сложном движении определяется как геометрическая сумма относительного, переносного и кориолисова ускорений (рис. 3)
aa = ar ⊕ ae ⊕ aC .
Рис. 3
Поскольку, в данном случае, относительное движение происходит по прямой линии, относительное ускорение ar направлено вдоль этой прямой и определяется выражением
Переносным ускорением точки M является ускорение точки M диска. Диск совершает вращательное движение, следовательно, переносное ускорение определяется выражением
ae = aeвр ⊕ aeцс ,
где aeвр= ε⋅ OM - вращательное ускорение точки M, направленное перпендикулярно отрезку OM ;
aeцс= ω2⋅ OM - центростремительное ускорение точки M, направленное к центру диска.
Ускорение Кориолиса или поворотное ускорение определяется по формуле
aC = 2 ωe ⊗ νr ,
где ωe - переносная угловая скорость,
νr - относительная скорость точки.
Направление ускорения Кориолиса определяется по правилу векторного произведения или по правилу Жуковского.
Величина ускорения Кориолиса определяется выражением
aC = 2 ωe νr sinα ,
где α – угол между векторами ωe и νr .
Рассмотрим, какой физический смысл заложен в ускорение Кориолиса. Для простоты будем считать, что диск вращается с постоянной угловой скоростью, а точка M движется относительно диска с постоянной относительной скоростью (рис.4).
Рис. 4
Пусть в момент времени t1 точка M занимала положение M1 и имела относительную скорость νr 1 . За промежуток времени Δt точка M переместится в положение M2 , при этом направление скорости νr изменится вследствие вращения диска. Вектор νr получит приращение Δνr . Отношение Δνr / Δt определяет среднее ускорение точки за промежуток времени Δt . Предел отношения Δνr / Δt при Δt→ 0 есть производная dνr / dt , как производная от вектора постоянного по величине.
Рассмотрим, как изменяется переносная скорость в зависимости от относительного движения. В моменты времени t1 и t2 переносная скорость определяется выражениями νe1= ω ⊗ OM1 и νe2= ω ⊗ OM2 . Тогда приращение вектора νe за счет относительного движения будет равно
Δνe = ω ⊗ OM2 - ω ⊗ OM1 = ω ⊗ (OM2 - OM1) = ω ⊗ νr⋅ Δt
Отношение Δνe / Δt в пределе при Δt→ 0 дает производную dνe / d t = ω ⊗ νr . Таким образом, ускорение Кориолиса с одной стороны характеризует изменение относительной скорости по направлению за счет переносного вращения и, с другой стороны, изменение величины переносной скорости за счет относительного движения.
Рис. 5
Абсолютное ускорение точки в сложном движении в общем случае определяется геометрической суммой пяти слагаемых
Для определения величины абсолютного ускорения удобнее пользоваться аналитическим методом сложения векторов: