а) Первый закон Кирхгофа для магнитной цепи выводится на основании принципа непрерывности линий магнитного поля
. (8.5).
Рассмотрим узел магнитной цепи (рис. 8.13).
Рисунок 8.13
Ограничим его замкнутой поверхностью и применим к ней принцип непрерывности (8.5):
.
Общая форма записи первого закона Кирхгофа для магнитной цепи:
. (8.6)
Формулировка этого закона звучит следующим образом.
В узле магнитной цепи алгебраическая сумма магнитных потоков равна нулю. Потоки, входящие в узел, берутся со знаком «-», а выходящие из него – со знаком «+».
Второй закон Кирхгофа для магнитных цепей.
Рассмотрим часть сложной магнитной цепи, содержащей замкнутый контур (рис. 8.14).
Зададимся произвольно направлениями магнитных потоков и токов в обмотках. Направления МДС связаны с направлениями токов в обмотках правилом правого винта.
Выберем произвольно направление обхода контура и применим для вывода уравнения закон полного тока:
.
Рисунок 8.14
В общем случае следует записать:
. (8.7)
Величину Hklk называют падением магнитного напряжения, поэтому второй закон Кирхгофа формулируется следующим образом.
В контуре алгебраическая сумма падений магнитных напряжений равна алгебраической сумме магнитодвижущих сил.