работа сил электростатического поля при перемещении заряда.циркуляция.Потенциал электростатического поля.

Элементарная работа, совершаемая силой F при перемещении точечного электрического заряда из одной точки электростатического поля в другую на отрезке пути , по определению равна

где - угол между вектором силы F и направлением движения . Если работа совершается внешними силами, то dA0. Интегрируя последнее выражение, получим, что работа против сил поля при перемещении пробного заряда из точки “а” в точку “b” будет равна

где - кулоновская сила, действующая на пробный заряд в каждой точке поля с напряженностью Е. Тогда работа

Пусть заряд перемещается в поле заряда q из точки “а”, удалённой от q на расстоянии в точку “b”, удаленную от q на расстоянии (рис 1.12).

Как видно из рисунка тогда получим

Как было сказано выше, работа сил электростатического поля, совершаемая против внешних сил, равна по величине и противоположна по знаку работе внешних сил, следовательно

Циркуляция вектора напряженности — циркуляция вектора напряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром.

$\LARGE \oint{Hdl}=\sum{I_k}$

Циркуляция вектора напряженности — называется работа, которую совершают электрические силы при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому пути L

$\LARGE A=\oint_L{Edl}=\oint_L{E_ldl}=0$

$H$ — Циркуляция вектора напряженности магнитного тока

$dl$ — Некий контур

$I_k$ — Сумма макроскопических токов

$\oint_L{Edl}=\oint_L{E_ldl}$ — Циркуляцией вектора напряженности